Força de Coriolis

De la Viquipèdia, l'enciclopèdia lliure.
Saltar a la navegació Saltar a la cerca

En física , la força de Coriolis és una força aparent a la qual se sotmet un cos quan s’observa el seu moviment des d’un marc de referència que es troba en moviment de rotació respecte d’un marc de referència inercial .

Descrita per primera vegada en detall pel físic francès Gaspard Gustave de Coriolis el 1835 , [1] [2] la força de Coriolis depèn, també en direcció, de la velocitat del cos respecte al marc de referència giratori . [3] Es troba a la base de la formació de sistemes ciclònics o anticiclònics a l' atmosfera [4] i té efectes no menyspreables en tots els casos en què un cos a la Terra es mou a gran velocitat a llargues distàncies, com en el cas de bales o míssils de llarg abast. Amb menys freqüència, la manifestació d'aquesta força aparent també es coneix com a efecte Coriolis .

En termes matemàtics, la força de Coriolis té la forma següent, que es desprèn de la definició de l’acceleració homònima en el teorema de Coriolis i de la segona llei de la dinàmica de Newton :

Les lletres en negreta són quantitats vectorials . F C és la força de Coriolis, m és la massa del cos que es mou amb velocitat v respecte al marc no inercial rotatiu, representa el producte vectorial i ω és la velocitat angular del sistema no inercial, mesurada respecte a un sistema inercial. Explicació de la dependència de l’angle format per l'eix de rotació del sistema de referència giratori amb la direcció de la velocitat del cos, la intensitat de la força és:

Descripció

En qualsevol marc de referència inercial, com, per exemple, quan es mira la part superior de la figura sense girar el cap ni la mirada, l’objecte negre es mou en línia recta (part superior de la figura). D'altra banda, un observador (punt vermell) que es troba en el marc de referència rotatiu / no inercial (encara a la part superior de la figura) veu que l'objecte (part inferior de la figura) es mou amb una trajectòria curvilínia al llarg del camí, en el seu marc de referència., de les forces aparents de Coriolis i centrífugues.

L’animació és una representació esquemàtica de l’efecte Coriolis, en què un objecte es mou respecte d’un disc giratori sense friccions entre les dues parts. En absència de forces externes, el cos es mourà amb un moviment rectilini uniforme , si s’observa des d’un sistema de referència inercial, alliberat del disc; però, si s’observa des d’un sistema de referència integral amb el disc giratori, semblarà recórrer una trajectòria corba. En aquest segon cas, l'observador conclourà que una força està actuant sobre l'objecte. L’efecte és el mateix que es produiria amb l’aplicació d’una força transversal a la direcció del moviment, per aquest motiu parlem de la força de Coriolis. És una " força aparent ", ja que depèn únicament del moviment de l'observador respecte a la referència inercial, i no de l'acció d'algun altre objecte o d'un camp de força.

També és possible interpretar el fenomen com un "retard" del moviment de l'objecte respecte al del disc: per a un observador en un sistema de referència inercial, la velocitat tangencial del disc augmenta proporcionalment a la distància del centre , mentre que la velocitat de l'objecte es manté constant. A la Terra, la situació és similar per a un cos que es mou en direcció longitudinal (nord-sud): la distància des de l' eix de la Terra (l'analògic de l' eix de rotació del disc de l'exemple anterior) és zero als pols i màxim a l' equador . Com que la Terra gira d’oest a est, si des del pol nord o des del pol sud ens dirigim inicialment cap a l’equador, acabarem sent "tardans" en la rotació i, per tant, el nostre moviment adquirirà un component cap a l'oest. Si, en canvi, des de l’equador anem cap a un dels dos pols, estarem “endavant” i adquirirem un component del moviment cap a l’est. Especifiquem que, més enllà d’aquesta representació intuïtiva i parcial del fenomen, la força de Coriolis es manifesta encara que inicialment el moviment no sigui longitudinal (i, en el cas del disc, encara que no sigui radial).

Fenomenologia

Demostració de la formació d’una superfície parabòlica sobre un fluid giratori

Per representar adequadament l’efecte Coriolis , es pot utilitzar un mirall de mercuri rotatiu, com els que s’utilitzen realment en astronomia . La superfície d’un tanc de mercuri rotatiu pren la forma d’un mirall parabòlic perfecte. Cada partícula de mercuri es troba en un estat d’ equilibri dinàmic en què la força centrífuga és proporcional a la distància del centre. Tot el mercuri gira amb el mateix període, com una sola massa. Un objecte que suri a qualsevol lloc del mercuri també es col·locaria en equilibri dinàmic, arrossegat en rotació pel metall. Això és òptim perquè es produeixi l'efecte Coriolis.

Representació esquemàtica en secció d'oscil·lació harmònica en una superfície parabòlica

Primer considerem la situació en què un objecte, per exemple un aerodeslizador molt petit, està suspès a la superfície del mercuri sense friccions , suposant que la fricció de l’aire també és insignificant. L’objecte, que no interacciona amb la superfície, no l’arrossega, de manera que només considerem el perfil del mercuri, no la seva rotació. Des del punt de vista d'un sistema inercial , quan es deixa anar l'aerollador des d'una posició propera a la vora del tanc, començarà a oscil·lar d'un costat a l'altre de la superfície (que recordem que té forma còncava) .

El moviment d'aeroplà està format per dos moviments oscil·latoris independents al llarg d'eixos ortogonals, per exemple, nord / sud i est / oest, del mateix període que la rotació de mercuri. En funció de les condicions inicials (posició i velocitat amb què es deixa lliure l’aerollador), el moviment resultant seguirà una trajectòria de la forma d’un segment , d’una el·lipse o, en cas de simetria perfecta, d’un cercle . Considerar la trajectòria el·líptica com una combinació de dos moviments harmònics ajuda a entendre la física subjacent al fenomen i a visualitzar la velocitat no constant de l’objecte en seguir una trajectòria el·líptica.

Demostració del moviment de l'aerostació

La superfície del mercuri és equipotencial, per tant, per a cada petit volum de mercuri a la superfície, el potencial generalitzat per unitat de massa (suma del potencial de la força centrífuga U c i la força gravitatòria U g ) ha de ser constant:

Establint la constant c a 0, que equival a establir l’alçada a la qual l’ energia potencial gravitatòria és zero a 0, i fent-la explícita respecte a l’alçada z , obtenim el perfil de la superfície:

Observem que es tracta d’una superfície radial, corresponent a un paraboloide de rotació amb vèrtex a l’origen i dirigit cap amunt. Per a un cos suspès a la superfície, l'energia potencial gravitatòria ve donada per:

Atès que la força de la gravetat és l'única que actua sobre l'aerostació, ve donada pel gradient d' energia potencial canviat de signe:

Resolent les dues equacions diferencials del segon ordre obtenim dos moviments harmònics desacoblats al llarg dels eixos:

on A i B són les amplituds dels moviments i φ i ψ són les fases, a determinar a partir de les condicions inicials.

Coriolis moviment lliure

Penseu en la situació en què l’aerollador es mou al llarg de la trajectòria el·líptica amb un període idèntic al de la rotació del mercuri. En aquest cas, l'única força que influeix en el moviment és la força centrípeta produïda per la inclinació de la superfície.

Situació tal com apareix des d’un punt de vista extern fix.
Situació vista per una càmera integral amb el disc giratori.
Anàlisi de les diferents posicions, veure text.

Quan l’aerostació es troba en una de les posicions A , la seva velocitat és inferior a la que per a la distància del centre de rotació seria l’equilibri entre la força centrípeta i la centrífuga. Per tant, hi ha una prevalença de força centrípeta que accelera l'aerostació cap al centre del disc. A la posició B, l'aerostació guanya velocitat i la força centrípeta treballa per augmentar l'energia cinètica de rotació de l'aerostació. En la posició C, l'aeroplà es mou més ràpid que la velocitat d'equilibri per a aquesta distància del centre, de manera que hi ha un defecte de força centrípeta i l'aeroplà, que ja no es manté, tendeix a allunyar-se del centre. En posicions D , l'aeroplà ascendeix la inclinació perdent velocitat i energia cinètica, que es converteix en energia potencial.

Des del punt de vista d’una càmera integral amb el disc giratori, l’únic moviment perceptible és el que es deu a la diferència entre l’òrbita circular i l’òrbita el·líptica. Sembla que l’aerollador es mou en una petita trajectòria circular prop del punt on va ser alliberat. Per a cada revolució del sistema giratori, l'aeroplà realitza dues rotacions. Des del punt de vista matemàtic, aquest recorregut circular es pot obtenir restant un recorregut circular d’un el·líptic concèntric. La dinàmica de l’excentricitat d’un camí el·líptic s’anomena dinàmica de Coriolis.

La força que realitza el treball es dirigeix ​​paral·lela a l’eix de rotació del mirall giratori. A l'exemple descrit es tracta de la força gravitatòria de la terra. L’expressió de la força de Coriolis en aquest cas és una simplificació de termes que resumeix una dinàmica complexa.

Fent una analogia entre la dinàmica de Coriolis sobre un mirall parabòlic i sobre la terra, és a dir, si fos possible suspendre un objecte a la superfície terrestre sense cap fregament, què passaria? S’ha calculat com a exemple que a una latitud de 43 ° hi hauria un moviment circular en una òrbita de 100 km en gairebé 14 hores, a una velocitat de 10 m / s. [5]

Interacció entre sistemes, addició de fricció

Vegeu ara el cas en què hi ha fricció. Els dos sistemes implicats són el sistema de referència inercial i el sistema rotatiu . La direcció en què es produeix la força d’inèrcia està determinada per la direcció d’acceleració respecte al sistema de referència inercial, que és un punt de referència que no gira. En el cas concret, el sistema giratori és el mercuri amb l'objecte en contacte amb la seva superfície. Normalment, el vector de la força d’inèrcia i l’arrossegament produït per la fricció apunten en la mateixa direcció, però no quan es tracta d’un sistema giratori.

Quan s'afegeix una fricció entre el mercuri i l'aerostació a la dinàmica del sistema, l'òrbita el·líptica es redueix progressivament a una forma circular.

Per a l’observador integral amb el sistema giratori, la primera òrbita circular es converteix en un moviment en espiral cap al centre. Hi ha interacció entre els dos sistemes: l’arrossegament canvia un equilibri dinàmic, l’òrbita el·líptica, a un altre equilibri dinàmic, l’òrbita circular.

Dinàmica de Coriolis aplicada als vòrtexs

Ara suposem que un dispositiu co-rotatiu ocupa una quantitat de mercuri, creant una baixada local del nivell. Naturalment, el mercuri començarà a fluir de totes les direccions per omplir el buit.

Ara definim el centre del disc al nord, al sud de la vora, a l'oest en sentit horari i a l'est en sentit antihorari.

El mercuri que inicialment flueix radialment cap al nord disminueix la seva velocitat tangencial (velocitat tangencial = ω * R on ω és la velocitat angular i R el radi o la distància de l'eix de rotació) i després es desvia cap a la dreta. Per contra, el líquid que flueix cap al sud augmenta la seva velocitat tangencial i es desvia cap a la seva dreta. Aquest cas es correspon amb el model de la cadira giratòria descrit anteriorment en el qual les masses s’acosten o s’allunyen a causa de l’efecte d’una força radial.

Esquema de les forces que actuen al voltant d’un vòrtex. El gradient de pressió es representa amb les fletxes blaves, mentre que l’efecte Coriolis, sempre perpendicular a la velocitat, es representa amb les fletxes vermelles

El fluid que es mou cap a l’est, en la direcció de rotació del disc, es mou a una velocitat superior a la velocitat d’equilibri, de manera que tendeix a pujar cap al sud per eixamplar la seva trajectòria i el resultat és una desviació cap a la dreta. El fluid que es mou cap a l’oest té una velocitat inferior a la de l’equilibri i, per tant, tendeix a apropar-se cap al nord i de nou hi ha una desviació cap a la dreta. Aquest cas equival a l'exemple de la cadira giratòria en què s'aplica un moment des de l'exterior, en aquest cas constituït pel gradient de nivell de fluid.

Aquesta sèrie d'esdeveniments condueix a la llei de meteorologia de Buys Ballot . El resultat és que el mercuri al voltant de la depressió tendeix a espiral. Si la pelvis gira en sentit antihorari, el vòrtex també gira en sentit antihorari. (A l'exemple anterior de moviment sense restriccions, la rotació en sentit contrari a les agulles del rellotge es reflectia en una aparent rotació de l'objecte en sentit horari respecte al sistema de rotació).
La força causada per la depressió del mercuri fa que es desviï cap a l'esquerra, mentre que sense aquest efecte seria cap a la dreta.

Si el vòrtex es contrau, tal com ho imposen les forces centrípetes descrites, llavors la velocitat angular augmenta. La fricció tendeix a frenar el vòrtex, però la presència de les forces que provoquen la contracció té l’efecte de mantenir alta la velocitat de rotació.

Per tenir un moviment circular estable respecte a la referència inercial, la intensitat de la força centrípeta ha de ser: F = mωv (on ω és la velocitat angular ).

En el cas del vòrtex giratori sobre el mercuri que gira, la intensitat de la força inercial està determinada per la velocitat real respecte al sistema inercial. Quan s’expressa en relació amb el sistema giratori, la força ve donada per: F = 2 mωv . (on ω és la velocitat angular i v és la velocitat de la massa respecte al sistema giratori).

Efectes i aplicacions

L’efecte sobre l’atmosfera

Formació d’un cicló a l’hemisferi nord

L’efecte Coriolis té un paper molt important en la dinàmica atmosfèrica i la meteorologia , ja que afecta els vents , la formació i la rotació de les tempestes , així com la direcció dels corrents oceànics ( espiral d’Ekman ).

Les masses d’aire s’escalfen a l’ equador , disminueixen la densitat i augmenten, atraient aire més fred que flueix sobre la superfície terrestre cap a l’equador. Com que no hi ha prou fricció entre la superfície i l'aire, no adquireix la velocitat necessària per mantenir-se en co-rotació amb la terra.

L'huracà Ivan sobre Cuba i el Yucatán

A la part superior de l'atmosfera, la fricció té poca influència sobre els vents i les partícules d'aire només estan sotmeses a la força a causa del gradient de pressió i l'efecte Coriolis.

Tal com es descriu a la secció sobre dinàmica de vòrtex, aquestes dues forces tendeixen a compensar-se mútuament i, per aquest motiu, els corrents d’aire a gran altitud tendeixen a fluir paral·lels a les isòbares . Els vents generats amb aquesta dinàmica s’anomenen geostròfics .

Els vents que normalment flueixen verticalment des dels pols cap a l’equador són, per tant, desviats per la força de Coriolis i donen lloc als vents constants coneguts com a alisis . A l’hemisferi nord aquests vents bufen de nord-est a sud-oest i a l’hemisferi sud bufen de sud-est a nord-oest. Els fluxos d’aire que s’eleven a l’equador no arriben als pols , ja que la força de Coriolis obliga els corrents d’aire a circular per les regions polars.

A l’ hemisferi nord un sistema de baixa pressió gira en sentit antihorari, mentre que un sistema d’alta pressió gira en sentit horari, tal com estableix la llei de Buot Ballot ; el contrari es produeix a l’ hemisferi sud .

Per recordar la direcció de rotació del fenomen podem recordar aquest esquema senzill (vàlid a l’hemisferi nord)

  • Anti- cicló (pressió arterial alta): en sentit horari
  • Cyclone (baixa pressió) - Anti sentit horari

Cabalímetre d’efecte Coriolis

Icona de la lupa mgx2.svg El mateix tema en detall: Caudalímetre § Mesuradors de Coriolis .

L'aplicació tecnològica té un efecte Coriolis al mesurador de cabal , un instrument que mesura la magnitud del flux de fluid que circula per una canonada . El principi de funcionament va ser aplicat el 1977 per Micro Motion, Inc. [6]

El sistema funciona aplicant una vibració al tub i després detectant i analitzant els efectes inercials produïts per la interacció entre les vibracions i el flux de la massa del fluid.

Efecte Eötvös

El principal impacte pràctic de la força de Coriolis es deu al component de força paral·lel al terra, però hi ha un altre efecte a causa de la força de Coriolis, és a dir, l’ efecte Eötvös , a causa de l’altre component de força, el vertical. Independentment de quin hemisferi es trobin, els objectes que es mouen d’est a oest experimenten una força descendent (que augmenta lleugerament l’efecte de la gravetat : els objectes són més pesats ), mentre que els objectes que es mouen en la direcció oposada pateixen una força ascendent (són més lleugers ). L’efecte és màxim a l’equador i zero als pols, però l’efecte encara és massa petit en comparació amb les altres forces implicades (gravetat, reaccions de restricció, etc.) per tenir una importància significativa en fenòmens dinàmics.

Altres manifestacions del fenomen

Una conseqüència notable de l’efecte de Coriolis s’expressa pel teorema de Taylor-Proudman : en un sistema hidrodinàmic en rotació en què la força de Coriolis és un terme dominant (és a dir, en què els fluxos es produeixen a escales comparables al moviment de rotació, corresponent a una baixa valor del nombre de Rossby , Ro ) i en què les friccions degudes a la viscositat són insignificants (corresponent a un nombre elevat de Reynolds , Re ), totes les solucions estables de les equacions de Navier-Stokes tenen la característica que la velocitat del fluid és constant al llarg de cada línia paral·lel a l’eix de rotació.

Sovint als oceans hi ha situacions que compleixen les condicions del teorema (als oceans el Re és universalment petit i valors comuns com ara 0,1 m / s per a la velocitat de flux típica, 4 km per a la profunditat i, per tant, en l’aproximació d’aigües poc profundes, [7] i un valor per a f de 10 −4 s −1 corresponen a un valor per Ro d’aproximadament 0, 25 , que és insignificant): en aquests casos podem observar les anomenades columnes de Taylor , [8] en què la velocitat de l’aigua és idèntica en tots els punts d’una vertical.

Més generalment, el teorema de Taylor-Proudman s’utilitza àmpliament quan es tracta de fluxos atmosfèrics, en astrofísica ( vent solar , dinàmica de Júpiter ) i en problemes industrials com el disseny de turbines .

Els efectes de la força també es manifesten en la física atòmica. En les molècules poliatòmiques, el moviment molecular es pot descriure com una rotació rígida més una vibració de les parts al voltant de la posició d’equilibri. Els àtoms, per tant, estan en moviment en relació amb un sistema de referència rotatiu (la molècula). Per tant, hi ha una força de Coriolis que fa que els àtoms es moguin en una direcció perpendicular a l’oscil·lació inicial. Això produeix una confusió particular en l’espectre molecular, entre els nivells rotacional i vibracional. [9]

Els insectes del grup dels dípters i dels lepidòpters utilitzen dues minúscules estructures vibrants als costats del cos per detectar els efectes de la força de Coriolis. Aquests òrgans juguen un paper clau en la capacitat de vol dels acrobàtics de l’insecte. [10]

Efecte sobre els desguassos de les aigüeres

És una idea generalitzada que l’efecte Coriolis determina el sentit de rotació dels vòrtexs que es creen quan es tapa el desguàs d’una pica: a l’ hemisferi nord la rotació seria en una direcció (en sentit antihorari), mentre que seria oposada a l’ hemisferi sud. (hores).

En particular, als països equatorials , els espectacles que perpetren aquesta llegenda urbana són habituals. Normalment en elles fem servir una conca, una gorra i una galleda que es mouen de tant en tant a prop, al nord i al sud de la línia equatorial. Inicialment, quan es descorça l’equador, l’aigua passa pel desguàs pràcticament sense girar. Això es deu al fet que el recipient és simètric i l'aigua hi queda prou temps per estar quieta. Després es mou el bol i es torna a bombar. Quan es torni a tapar, l'aigua remolinarà al desguàs, qualitativament coherent amb la llegenda. Aquest comportament diferent s’obté a través d’una tècnica d’abocament d’aigua hàbil. En les millors execucions, inicialment s’aboca des de la galleda al centre de la conca i després, durant el drenatge, mou progressivament el punt d’abocament cap a la dreta o l’esquerra, generant vòrtexs respectivament a la dreta i a l’esquerra, d’una manera invisible a els espectadors. Alguns artistes menys astuts ni tan sols comencen a sortir del centre. Aquest abocament asimètric dóna a l’aigua una vorticitat intrínseca, que després es transfereix al remolí generat pel desguàs però que (si el joc de la mà està ben executat) no és visible a les ondulacions a simple vista fins que no s’obre el desguàs. L'efecte es pot replicar fàcilment fins i tot a les nostres latituds. [11]

Tot i això, també hi ha estudis seriosos sobre el tema. [12] Treballant analíticament, per exemple, és possible avaluar la rellevància de l’efecte Coriolis sobre el sentit de gir de l’aigua al desguàs i construir experiments en què aquest efecte sigui responsable de la rotació del fluid. Una vegada més val la pena subratllar com l’efecte Coriolis en sistemes dimensionalment similars als de l’experiència quotidiana és inferior a diversos ordres de magnitud que moltes altres contribucions: la geometria del tanc i el desguàs, la inclinació de la part superior i sobretot el moviment que inicialment va tenir efectes dominants sobre la dinàmica del moviment de l'aigua. Tot i això, hi ha configuracions experimentals adequades per a les quals, amb les precaucions necessàries, és possible posar a zero les altres contribucions i trobar una correlació completa (qualitativa i numèrica) entre el sentit de rotació del desguàs i l’hemisferi on es troba. Si agafeu un dipòsit pla i circular, amb un desguàs petit i suau, tenint cura d’esperar fins que l’aigua quedi perfectament quieta i descorregueu-la amb cura, podreu observar la influència de la força de Coriolis. Tot i això, val a dir que, atesa la reduïda mida de les forces implicades, cal deixar l’aigua per reposar uns dies, en una habitació tancada i allunyada del pas de vehicles pesants. Els corrents d'aire baromètrics, els moviments de vòrtex interns del líquid i les vibracions induïdes pels camions tenen, de fet, aproximadament el mateix ordre de magnitud que el fenomen a observar. [13] Aquests segons tests experimentals també confirmen que la teoria de la descàrrega és una falsa creença.

Altres usos

S’ha de tenir en compte la força de Coriolis en el càlcul de les trajectòries de coets, obus d’artilleria i fins i tot bales de vol llarg, on per a aquestes darreres l’efecte, encara que sovint insignificant, també és capaç de produir una desviació d’uns centímetres sobre els objectius. . [14]

La força de Coriolis a la cultura de masses

S'esmenta la força de Coriolis:

  • a la novel·la L'Horda del Vent , escrita per Alain Damasio , on "Coriolis" també és el nom d'un dels protagonistes;
  • al setzè episodi de la sisena temporada de la sèrie d'animació Els Simpson , com a resultat de la qual el sentit de rotació de l'aigua del vàter és oposat a l'hemisferi nord en comparació amb l'hemisferi sud;
  • a l’episodi X-Files , La pell del diable ;
  • als llibres del cicle de les dunes , com a factor que contribueix a les violentes tempestes de sorra a Arrakis .
  • Al cicle de novel·les Rama d’AC Clarke, i en particular a la trobada amb Rama del 1972, s’exploren diverses vegades els efectes de la força de Coriolis en una gegantina nau espacial cilíndrica que gira.
  • En un episodi de Martin Mystere on s’esmenta la qüestió de la descàrrega d’aigua als dos hemisferis.
  • A la novel·la Pèndol de Foucault d ' Umberto Eco , on s'esmenta la qüestió de la descàrrega d' aigua als dos hemisferis.
  • En el camp dels videojocs, la força de Coriolis s’esmenta a Call of Duty 4: Modern Warfare , en la missió ambientada a Pripyat, en què el capità Mc Millan suggereix al llavors Ten Ten Price - protagonista de la saga - en el moment de objectiu, considerar a més de la direcció del vent també la força de Coriolis, només per poder col·locar el tret correctament.

Nota

  1. Coriolis
  2. Coriolis
  3. ^ En això es diferencia de la força centrífuga (també força aparent a causa de la rotació del sistema de referència), que depèn de la posició del cos i es dirigeix ​​radialment respecte a l' eix de rotació instantània del sistema de referència. En particular, un cos en repòs respecte al marc giratori sofreix la força centrífuga, però no la força de Coriolis.
  4. ^ (EN) Thermopedia, "Atmosphere"
  5. ^ (EN) History of meteorology Arxivat l'11 d'abril de 2014 Internet Archive ., PDF Anders O. Persson, pàgina 2.
  6. ^ (EN) Quant a Micro Motion , a emersonprocess.com. Recuperat el 27-03-2008 . Pàgina de l'empresa Micro Motion Inc., que inclou: " Els primers mesuradors de cabal pràctics Coriolis, introduïts per Micro Motion, Inc. el 1977, van establir nous estàndards de mesura de fluids ". Traducció: " Els primers mesuradors de cabal pràctics d'efecte Coriolis, introduïts per Micro Motion, Inc., el 1977, van establir nous estàndards en la mesura de fluids " .
  7. Curs de Dinàmica de Fluids i Termodinàmica ( DOC ), a clima.casaccia.enea.it . Consultat el 30 de març de 2008 (arxivat de l' original l'11 de maig de 2006) . , capítol 4, pàgina 29
  8. ^ (EN) The Coriolis Effect (PDF) [ collegamento interrotto ] , su retro.met.no . , pagina 16. Per una descrizione migliore del documento vedere Collegamenti esterni .
  9. ^ Herbert Goldstein, Charles Poole, John Safko, Meccanica Classica , 3ª edizione, Bologna, Zanichelli , ottobre 2005, p. 171, ISBN 88-08-23400-2 . .
  10. ^ ( EN ) "Antennae as Gyroscopes", Science, Vol. 315, 9 Feb 2007, p. 771.
  11. ^ Spettacolo turistico ripreso in Equador, il verso dello scarico sembra cambiare a seconda di dove ci si trova rispetto all'equatore
  12. ^ Vortici e effetto Coriolis , su www-dft.ts.infn.it .
  13. ^ AH Shapiro et al., Nature 196, 1080 (1962) Bath-tub vortex
  14. ^ ( EN ) Gyroscopic (spin) drift and Coriolis effect , su appliedballisticsllc.com . URL consultato il 16 ottobre 2012 (archiviato dall' url originale il 7 gennaio 2016) .

Bibliografia

Voci correlate

Altri progetti

Collegamenti esterni

Controllo di autorità LCCN ( EN ) sh85032605 · GND ( DE ) 4259538-1